温景嵩:继续学习的方法

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  《创新话旧》第1章(7)

  1.2.3 在研究工作中继续学习

  1.2.3.1继续学习之必要性

  這個节讲某些继续学习问提。在研究工作中,常要学习几瓶的文献。研究工作是创新的工作,但它也要继承。在继承基础上不还都上能创新。科学发展到今天,几乎所有了你愿意研究的问提都完后 一群人做过。某些课题的专著,中间常附有几百篇甚至几千篇前人的文献要是 证明。不仅没人,随着研究工作的进展,每一天时会有新的文献出来,为了能跟上形势,使自己的研究有成效,不走弯路,有所科学发明,超越前人,就要学习哪几种文献。 了解古今中外在这问提上完后 作出的研究成果。有之前 ,就会事倍功半。走别人走过的弯路,犯别人完后 犯过的错误。“科学发明”别人早已科学发明的东西,为亲们 制造笑柄。在过去闭关锁国,大批特批“崇洋媚外”,“洋奴思想”的时代,就居于过之這個情。

  做研究工作往往时会遇到要拓宽自己基础理论知识,完后 要加深自己基础知识的问提。科学的发展创新,常常会完后 引入了某种新的最好的办法,而這個最好的办法往往又会超出你完后 在学校里学的范围,这就都要拓宽你的理论基础。这对于我尤其重要,在本书“缘起”中,我完后 讲了我在大学中数理基础课学些相当少,有之前 怎么才能 才能 不还都上能在工作中搞好继续学习,对我非常重要。這個从150年代刚开始英语 英语 到150年代完后 ,国内外时会人把随机过程论最好的办法引入云的微物理研究,从而使云的微物理面貌一新。 为了跟上這個新发展就都要重新学习。150年代我在北大读书时,虽曾学过前苏联学者格涅坚科(Б.В.Гнеденко)写的一本《概率论教程》,然而完后 课时短,我在北大学的完后 只学了一学期。有之前 ,只学了概率论中的基础知识,其中的马尔柯夫随机过程就没人学,更谈不上格书所没人的平稳随机过程。于是在150年代初,在云的微物理研究带动下,我重新学了格本《概率论教程》。一面复习了基本概念帕累托图,一面又医学会 了完后 在学校没人学过的马尔柯夫过程论。格涅坚科是柯尔莫果洛夫的学生,书写得很好。重新学习后,获益非浅。然而格本中的随机过程没人讲平稳随机过程。为此,我又医学会 了前苏联学者普加乔夫写的《随机函数理论及其在自动控制中的应用》一书作为补充。这次学习很有成效。它对我在150 年代初期,批判早期的云滴随机增长理论,和建立自己的“对流暖云大云滴随机生长中的马尔柯夫过程理论”,起了决定性作用。顺便指出,完后 之后我从事的湍流大气中烟团扩散工作,湍流大气中激光传输的工作,以及湍流的微行态研究工作,甚至到最后转到悬浮体力学,气溶胶力学工作上来,所有哪几种研究对象,都具有随机性,都离不开概率论和随机过程论的应用。而那次学习也就使我较为容易地在几个转折中能跟上时代的发展,不还都上能有所创新。不要 不要 能没人说,那次150年代初的重新学习,为我這個辈子的研究工作打下很好的基础。

  另某种具体情况是某一课程的教科书,也会随着时代的发展而不断更新。当這個课程对你的研究不为社 重要,有了你研究所都要的主要基础知识时,在這個具体情况下也都要重新学习,以跟上这门学科的新发展。1979年10月,我到了剑桥,在巴切勒的建议下,我选择了重新拿起云的微物理,以此来向他的悬浮体力学靠拢。悬浮体力学些一门流体力学和胶体科学交叉的新兴科学分支,而巴切勒是以当代国际流体力学大师身份进入這個领域。有之前 ,为了能开展这方面的研究工作,就都要有富有的流体力学基础。這個点还在与他进行第一次会面(interview)时,他就提出来了。当时,他问我在流体力学上学过哪几种书,你爱不爱我那还是在150年代在北大上学完后 学过一本前苏联学者库兹涅佐夫(Д.С.Кузнецов)写的《流体力学教程》。该书是给工科大学生写的,有之前 亲们 只学了一学期,时间又隔了没人久,某些内容大多忘记了。对此,他笑了起来,说“这不行”,为了能开展工作,他指着他办公室书架上的一本书说,“你还应该学些这本书”。我一看是他自己在1967年写的《流体力学导论》。当时完后 长期的关闭锁国,对这本完后 是世界名著的书我竟毫无所知,学了完后 才知道这确是一本当之无愧的流体力学划时代的著作,是对20世纪流体力学发展的另一个非常深刻、非常精辟的总结,完后 在国际上产生了重大而深远的影响。巴切勒是从流体运动的物理本质深度图出发做的這個总结,读后实在使人对流体运动的物理有了更深刻的认识。除了这本书以外,随着工作的逐渐展开我还学了另外一本美国著名学者范戴克(van Dyke) 在1975年写的《流体力学中的微扰最好的办法》。这也是20世纪流体力学中一本划时代的著作。与巴切勒不同,范戴克是从最好的办法论的深度图不为社 是从奇异扰动最好的办法深度图,对20 世纪的流体力学作出的十分精彩的总结,学后也使人获益良多。于是,150年代我对这两本反映了流体力学在20世纪最新发展的著作学习,奠定了我最近20年在悬浮体力学,气溶胶力学上开展工作,并取得成功的完后 基础。这两本著作,在改革开放完后 已由中国科学院力学研究所翻译成中文出版,巴切勒的书由贾复和沈青两位教授译出,范戴克的书则由李家春院士译出。

  1.2.3.2 要抓住重点

  以下谈学习最好的办法问提。继续学习最好的办法的第每根是要抓住重点。几百篇,几千篇文献没人都学。同样,医学会 一门课程的教科书要是 能都学,要抓住重点。学文献重点抓住几篇最重要的文献即可,而一般文献顶多翻一下,看一下摘要和结论,论文中的图表即可。一本教科书也没人必要全学,学它前几章讲基本概念的,顶多再添加一两章直接与你有关的问提。还有一层意思,学一门新的学问,一本新的著作,完后 又会牵涉到某些你所没人学过的另外某些预备期知识,没人哪几种预备期知识,似乎就无法学下去,而要学些哪几种预备期知识,完后 又要涉及更多的预备期知识。完后 就完后 陷入另一个无法前进的地步。有之前 ,对這個问提,也要抓住重点,没人必要都学。這個,学巴切勒的书,就涉及到张量分析的预备期知识,有之前 就不能自己学下去。学范戴克的书,又遇到相当多的空气动力学机翼绕流理论。还有,在学习普加乔夫的随机函数理论时又遇到某些它在自动控制中的应用,这时会我完后 没人学过的学问。而要把张量分析,空气动力学以及自动控制理论都学些,时会遇到更多的预备期知识。对這個问提,我的最好的办法是,不一定都学,学也是有针对性的学某些。张量分析,我是补了某些,主要补笛卡儿张量运算最好的办法,补到不用还都上能理解巴切勒的书为止,不再多学。至于空气动力学和机翼绕流理论,让我干脆不学,完后 范戴克是以它们为例子来讲解奇异扰动法。让我把它们看做是完后 证明了的公式,接受下来,这不用说妨碍我理解范戴克讲述的流体力学中的奇异扰动法,何况除了机翼绕流外,他在书中也讲到了某些某些众所周知的例子,這個平板绕流,圆球绕流等。学普加乔夫的书,让我不学它在自动控制中的应用帕累托图,完后 这和我的工作无关。总之,在工作中医学会 ,与在学校中不同,不完后 没人系统,没人全面,要是 能抓住最基本的东西就能没人了,有之前 就无法工作下去,陷入没完没了的学习之中。

  1.2.3.3要理解透彻,不为社 对概念问提

  继续学习的第二条是务求理解透彻。中间讲了,在工作中学习, 在量上有所舍弃,不完后 像在学校中学习那样系统,全面,只抓住重点即可。但在质上却应高标准严要求,务求透彻理解。不为社 是对基本概念。除去要问几个为哪几种以外,还应多问几个是哪几种。对基本概念问提,一定要从各种深度图多问几个是哪几种,和某些這個的概念究竟有甚麽区别,有甚麽联系。这不为社 要。某些初学者常常专注于公式的推导,而忽略了基本概念的推敲,這個最好的办法不对。基本概念表层上看去,常常是某些很简单的表述,没人哪几种繁复难懂的公式推导,但往往也要是 最难掌握的东西。这里最怕似是而非,似懂非懂。从而在实践上犯概念混淆的错误。而一旦在概念上居于错误,那工作就满盘皆错。這個前面讲的我那位亲们 的早期云滴随机增长理论出現另一个概念性的错误,要是 一例。完后 在云滴随机生长过程包含另一个相关系数,这是指随机过程论中的相关系数,乍一看来,它和概率论中讲的随机变量的相关系数似乎相同。它们的绝对值最大是1,另一个量完整版相关或完整版反相关,最小是0,完整版无关,相互独立。但仔细分析完后 就会明白,概率论和随机过程论的另一个相关系数是不同的,前者实在是另一个数值,而后者却是依赖于另一个时间自变量的函数(平稳随机过程),甚至是依赖于另一个时间自变量的的函数(非平稳随机过程)。严格讲它们应该叫相关系数函数,這個函数没人在两点时间间隔为零,讨论在同一时刻上的自相关时,它的相关系数才等于1,随着两点时间间隔加大,它们之间的相互关系必然不断减弱,相关系数必然不断变小,最后当两点时间间隔趋于无穷时,它们之间的相关系数必然趋于0。显然此时,就随机过程而言,它的相关系数问提,就必然多了另一个相关时间的概念,它表征两点能维持很强相关的时间间隔,当两点时间间隔大于這個相关时间完后 ,相关系数就会好快衰减而趋于0。当亲们 不用还都上能区别开这另一个似是而非的不同概念完后 ,就会明白,前面讲的早期云滴随机增长理论,把相关系数假定恒等于1是犯了概念性的错误。亲们 实际上是把随机过程论中的相关系数误以为是概率论中随机变量的相关系数了。作为后者,假定系数为1,尚可接受,但这里使用的却是前者,它的相关系数不完后 无限制地取1的数值,最少 应该添加另一个相关时间限制,没人這個限制,就由于他犯了概念性的错误,从而得到夸大湍流起伏场作用的错误结果。這個点,亲们 时会在第六章谈到它。

   又這個悬浮体力学中的对分布方程,这是讨论悬浮粒子对,也包括气溶胶粒子对相互作用下的各种力学问提时常用的另一个基本方程。亲们 曾作过某些粒子对分布方程求解的工作。与此同时,在气溶胶力学中还有气溶胶浓度输送方程。这另一个方程表层上看很這個,时会对流扩散方程。两者时会另一个对流输送项,也时会另一个布朗扩散输送项,也时会另一个似乎相同的无量纲這個参数—皮克列特数。它们的定义也时会粒子的对流输送项和布朗扩散输送项的比,是对方程起支配作用的因子,也都能没人把皮克列特数当成微扰参数,对方程进行各种微扰防止。有之前 仔细分析完后 就可认识到两者本质上不同。对分布方程的坐标系是放到去气溶胶体系中某另一个参考粒子中心上,有之前 随之而动,是动坐标。在這個坐标系中,亲们 没人看一遍体系中的完后 粒子相对于這個参考粒子的运动。而不完后 看一遍整个体系在怎么才能 才能 运动。方程中的对流输送项是完后 粒子相对于参考粒子的输送,其下行波特率 也要是 完后 粒子相对于此参考粒子的运动下行波特率 ,而时会绝对运动下行波特率 。方程中的布朗扩散输送项也是相对输送,其布朗扩散系数也要是 完后 粒子相对于此参考粒子的相对布朗扩散系数。有之前 ,对分布方程中的皮克列特数要是 各个相对输送项的行态值之比。反之气溶胶浓度的对流输送方程,它的坐标系固定在边界上,而时会放到去体系中的某另一个参考粒子上。有之前 ,在完后 的坐标系中,亲们 不完后 看一遍体系中各粒子之间相对运动,不用还都上能看一遍的要是 整个体系相对于边界的运动。這個研究大气气溶胶输送问提时,亲们 把坐标系放到去地面,从而看一遍這個体系相对于地面的运动。又如研究气溶胶在人体呼吸系统中的运动时,亲们 把坐标系固定在呼吸管道的管壁上,观察到的是整个体系相对于呼吸管道的运动。方程中对流输送项中的粒子运动下行波特率 也要是 粒子的绝对运动下行波特率 ,布朗扩散系数也要是 绝对扩散系数,方程中的皮克列特数也要是 各个绝对输送项行态值的比。很显然,两者本质不同,在亲们 学习这另一个方程时,就要弄清楚两者之间的严格区别。完后 亲们 在研究气溶胶粒子在人体呼吸系统中的沉淀过程时,仍然继续使用亲们 过去在研究粒子沉降和碰并两过程所使用的对分布方程,那就会犯概念性的错误,使得工作满盘皆错。不要 不要 在亲们 学习的完后 ,就要在基本概念上多下功夫,多问几个是哪几种的问提,以弄清楚不同概念之间的区别及其联系。不为社 是要弄清楚某些似是而非的概念之间的区别。头脑中应有个清晰的物理图象,而不用说模糊一团,混在同时,有之前 就会犯大错误。

  1.2.3.4 要勤于问人

  继续学习最好的办法的第三条是要勤于问人。孔夫子讲不耻下问,我实在还须添加不耻上问,不耻问一切人。另外,“不耻”显得不为社 消极,应当更积极某些。不要 不要 就成为本节的“要勤于问人”。另4自己的智力毕竟有限,智力过人的天才完后 有,但要是 极少数。不为社 是我,我的悟性较差,学习另一个新知识,接受另一个新理论不能自己,无缘无故爱问自己几个为哪几种,问自己几个是哪几种。往往一问就问住了,找没人答案,想不清是非,弄得惶惶不可终日。于是就想到去问人。(点击此处阅读下一页)

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